N)
為Nusselt數；
=
為Reynolds數；
=
為Prandtl數；
（5）
的單位為（w/m2•℃）。是實驗的關鍵。如果直接由式（5）來測求，勢必要測量管壁平均溫度Tw0，這是一件很困難的任務。采用一種工程上更通用的方法，即：威爾遜方法測求管外放熱系數，這一方法的要點是先測求出傳熱系數，然后從傳熱阻中減去已知的各項熱阻，即可間接地求出管外放熱熱阻和放熱系數。即
（6）
（7）
是管內流體對管內壁的放熱系數，可由已知的傳熱規律計算出來；Rw由管壁的導熱公式計算之。>>時，管內熱阻
將遠遠地小于管外熱阻
，這時，的某些計算誤差將不會明顯地影響管外放熱系數的大小。有足夠大的數值，一般實驗管內需采用蒸汽冷凝放熱的換熱方式。本實驗系統中，采用簡易熱管作為傳熱元件，將實驗的翅片管，做成簡易熱管的冷凝段，即簡易熱管內部的蒸汽在翅片管內冷凝，放出汽化潛熱，透過管壁，傳出翅片管外，這就保證了翅片管內的冷凝過程。這時，管內放熱系數可用Nusselt層流膜層凝結原理公式進行計算，即：
（8）
（9）
（10）| 翅片管內 徑 | 翅片管外 徑 |
翅片 高度 |
翅片 厚度 |
翅片 間距 |
橫向管間 距 | 縱向管間 距 | 管排數 |
| Di | Do | H | δ | B | Pt | Pl | N |
| mm | mm | mm | mm | mm | mm | mm | |
| 20 | 25.5 | 9.75 | 0.2 | 2.7 | 75 | 80 | 5 |
（10）
mm水柱或kgf/m2
（12）
m/s
kg/m2·s
℃ （13）
（14）
關系曲線，并求出其系數和指數。也可由計算機程序求的回歸方程。
一般隨
數的增加而急劇增加，同時，與流動方向上的管排數成正比，一般用下式表示
（15）
為摩擦系數，在幾何條件固定的條件下，它僅僅是數的函數，即
（16）
可由實驗數據在雙對數坐標上確定。一組實測的實驗數據及其整理結果如附錄I所示。包括了幾部分熱阻？
不盡相同，這對放熱系數的精確性有何影響？友情提示：
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